气力输送中起振速度的预测

图10给出了拾取速度的曲线图。 作为平均粒径的函数。管子 直径50.4 mm，粒径范围 模拟中使用了200到3500μm。 对比了砂粒的实验数据。 （ρp=2636千克/立方米） ）玻璃珠（ρp=2834 kg/m3） ） 不规则盐粒（ρp=2234 kg/m3） ）有一个 砂粒的吸附速度（ρp=2636 kg/m3） ） 从Cabrejos和Klinzing（1992）获得， Cabrejos和Klinzing（1994），Kalman等人（2005） 以及来自Kalman等人的相关性。（2009年）。 图10：作为函数的实验拾波速度 颗粒直径和相关曲线。DP： 200-3500微米。 从分析得到的曲线 使用上述相关性，它是 验证所有这些都显示 平均粒径为 增加。然而，对于给定的平均粒子 大小，值之间有很大的差异 得到的拾波速度和预测值 相关性。这表明这种相关性 目前预测可靠值的局限性 拾取速度。值得注意的是，三个相关性 在他们之间提出一个公平的协议 预测到大约 平均粒径为1500μm。 粒径超过该极限值时， 结果开始大相径庭。价值观 通过拉比诺维奇和 Kalman（2009）通常很低 与卡布热奥斯和克林辛的关系 （1992）平均粒径大于1500μm 起来很快。应该注意的是， cabrejos和klinzing（1992）的相关性为 从理论模型和 根据经验调整参数。相关性 卡布热奥斯和克林辛（1994）的 经验主义的。还要注意，cabrejos的相关性 Klinzing（1994）和Kalman等人（2005）同意 彼此相处得相当好。所有相关性 与实验数据相当吻合， 尽管cabrejos和klinzing的相关性 （1994）和Kalman等人（2005）当 考虑了颗粒直径的整个范围。 图11显示了拾波速度图。 作为细颗粒平均粒径的函数 颗粒。用数据进行了模拟 砂粒（ρp=2636 kg/m3 ）结果比较了 非球面玻璃实验数据 （ρp=2834千克/立方米） ）不规则盐（ρp=2234 kg/m3） ）砂 （ρp=2636千克/立方米） ）玻璃珠（ρp=2834 kg/m3） ） 模拟中使用的管道直径为 50.4毫米。拉比诺维奇和卡尔曼方程 （2009）与物理现象不相关， 因为对于最小的粒子直径 拾波速度应随着减小而增大。 颗粒的平均直径 不会发生。提供最佳 符合实验数据（包括 平均粒径0~200μm） 是Kalman等人的相关性。（2005年）。值得注意的是 指出平均直径为 22μm，此相关性的误差约为 100%。卡布热奥斯与克林辛的关系 （1992）大大高估了结果。 气力输送中起振速度的预测43 巴西化学工程杂志，第31卷，第01期，第35-46页，2014年1-3月 图11：拾波速度与直径的函数关系 粒子。dp:0-200μm 管道直径的影响 图12显示了粒子拾取的图 不规则形状聚酯珠的速度（ρp= 1400千克/立方米 dp=3 mm），玻璃珠（ρp=2480 kg/m3 dp=0.45 mm）和非球形氧化铝 （ρp=3750千克/立方米） dp=0.45 mm），作为 通过使用 卡布热奥斯和克林津的相关性（1992年） Cabrejos和Klinzing（1994），Kalman等人（2005） 以及Rabinovich和Kalman（2009年）。结果 所得数据与实验数据进行了比较。 作者：Cabrejos和Klinzing（1994）。找到了 拉比诺维奇和卡尔曼的关系 （2009）呈现的行为完全不同于 其他相关性，即，拾波速度降低 随着管道直径的增大。获得的值 这种相关性也非常低。这个 通过cabrejos和 Klinzing（1992），针对不规则聚酯颗粒 远高于实验结果。这个 玻璃珠和球形氧化铝的结果 与实验数据不符。这个 Cabrejos和Klinzing的相关性（1994年）和 Kalman等人（2005）与实验相适应 价值观。 图12：作为管道函数的拾取速度 直径。 颗粒密度的影响 图13显示了拾取速度图 砂密度的函数